正电原子在电离过程中碰撞的理论翻译

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正电原子在电离过程中碰撞的理论
摘要
我们回顾过去和现在正子原子在电离过程中碰撞理论的发展。 从最终状态下合
并所有相互作用,在一个同等立足处和保留少量碰撞动力学的一个确切的物体
分析开始, 我们进行或重或轻不同的比较, 并且从它们影响电离横剖面的角度
进行分析。 终于, 我们发现了理论碰撞过程中的连续统一体, 中心点和其它运
动学机制 。
主题: ; 撞动力学; 驱散; 电子光谱; 反物质;电子; 中心
电子; 导轨式电子
1. 介绍
毕业论文外文翻译
正电原子的简单电离碰撞由一个细小的结构微粒冲击, “三体问题”是很多年
未解决的一个理问题。 1609 1687 年“体”问题由约翰尼.普勒
由艾萨克牛顿共同解决了。三体问题比二体问题更加复杂难懂, 除了一些特殊
的现象,它不能被简单的分析解决。 1765 年, 勒翰得. 依鲁尔发现了原始在线
的三大量和依然排列的一种"几何" 解答。不少年后, 拉格朗日发现了五平衡点
的存在, 今后大家都称为拉格朗日点。
对三体驱散问题的解答,最早的是三百年前天文学家和数学家用数学工具
和相似比的原理解答出来的。例如, 在大量的中心参考系统下, 我们在 1836 年
描述三体问题由任何空间座标都可能的原因已经由杰库比介绍。所有这些对由线
形点标准变革关系, 如所描述[ 1 ] 。在动量空间, 系统由伴生的描述(千吨),
(千焦) 和(千牛) 。 交换对实验室参考框架, 大量电子最后的动 m, 许多 MT
(反冲) 目标片段和大量 MP弹头可能被写根据杰克比冲动 Kj 伽利略
换[ 1 ]得出
年, 电离过程的理论描述了三体动力学在最终状态下的简单,
据事表明
1对于离子和原子碰撞, 一个微粒(电子) 比其它二个原子要轻。
(2)对于电子和正子原子碰撞, 一个微粒(目标中力量) 比其它个原子要
重的多。
例如, 根据众的中心论, 离子和原子电离碰撞的理论描述的决大多数
使用冲击参数来设置, 弹头跟随受干扰线在碰撞过程过
程中, 并且目标中力量依然是休息[ 2 ] 。 它是确切, 假设, 子弹头随
来一条直线弹道没理在电子或正子原子碰撞的理论描述。 , 它通常假
, 目标中力量依然是不动。
问题的这些简单介绍了在 18 世纪unsolvable t三体问题被,
对所的三体问题, 那里一个微粒被有一许多足小不影响其它二
个微粒的行动。 虽则介绍作为提供近似解答对系统太阳星彗星
典技范围内, 广用在原子物理在所的冲击参量对离子原子电
离碰撞。
三体问题的其它简单化广泛使用在 19 世纪假设, 一个微粒比其它二巨型
的并且依然是在大量的中心镇定自若由其它二。 这略计广泛用在电子或正
子原子电离碰撞。
2. 多个有差别的横剖面
一个三体连续最后状态的一个运动学上完全描述在任一原子碰撞
, , 可变物, 如动量的系了对个三个微粒在最终状
态。 是, 动量和能源节约的情况减少这个数
到五。 此外, 的目标不准在任何优先方向, 多个有的横剖
必须是相称由三体系统的自转在子弹头的行动的最方向附近。 因,
三个片段的内部结构在最终状态, 只四
丧失九可变物是完全地描述驱散过程。 所, 电离过程的一个
述特性也许被一个四倍差别的横剖面:
有许多可能的套四可变物使用。 为,例, 我们能选择了电子的方位角角度
和其它二个微粒的中一个, 相对角度在行动机, 并且一个微粒能量。
样选择是任, 但完成感觉, 其他套可变物可能这一个有关。
立可变物一个相似的是标准的为原子电离的描述由电子冲击, 理论和实
性地[ 3,4 ] 。
非常般四倍差别的横剖面的片不是可行的。 因, 它通常
少可变物的数量在横剖面。 这可能由到一两他们在些特殊价值情况
例如, 我们许 任 意 地 制 约 自 己 描 述 coplanar (i.e. ¤=¤0) a
collinear motion (i.e. ¤=¤0 and
θ
1¤=¤
θ
2), 以便使问题的依赖性降
到三或二立可变物, 各自地
选择将集成四倍差别的横剖面在一个或更多可变物。

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英文翻译资料中文翻译正电原子在电离过程中碰撞的理论摘要我们回顾过去和现在正子原子在电离过程中碰撞理论的发展。从最终状态下合并所有相互作用,在一个同等立足处和保留少量碰撞动力学的一个确切的物体分析开始,我们进行或重或轻不同的比较,并且从它们影响电离横剖面的角度进行分析。终于,我们发现了理论碰撞过程中的连续统一体,中心点和其它运动学机制。主题词:电离;碰撞动力学;驱散;电子光谱;反物质;正电子冲击;中心点电子;导轨式电子1.介绍毕业论文外文翻译正电原子的简单电离碰撞由一个细小的结构微粒冲击,“三体问题”是很多年未解决的一个物理问题。1609年到1687年“二体”问题由约翰尼.开普勒和由艾萨克・牛顿...

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